Calculs de duree du voyage intersideral

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Durée du voyage intersidéral

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Calcul de la durée du voyage intersidéral

Il s'agit ici de calculer la durée d'un voyage aller-retour de plusieurs années lumières comprenant une phase d'accélération de valeur "a", une phase de croisière à la vitesse Vc, puis d'une phase de décélération de même facteur de charge que l'accélération. Le retour s'effectue dans les mêmes conditions.

Afin de simplifier les calculs, on ne prend en compte que la première moitié du voyage, c'est à dire que l'on s'arrête à mi-chemin à la distance "D". Il suffit de multiplier par deux pour les durées obtenues pour avoir l'aller simple et par 4 pour l'aller-retour.

Lorsque l'accélération est insuffisante, le voyage ne comporte pas de phase de croisière. La valeur de la vitesse limite accessible pour l'accélération et la distance seront également évaluées.

Enfin, avec la vitesse, on pourra calculer l'énergie cinétique par unité de masse.

Les images des formules mathématiques ont été produites avec mimetex. La plupart des hébergeurs gratuits ne proposant pas les cgi-bin, les formules sont prés-compilées à l'aide de ce script.

En mode classique

La distance totale D se décompose en une distance sur laquelle on accélère et une distance parcourue en vitesse de croisière

(1.1) $\text{[math]}$

Pendant la phase d'accélération, la vitesse :

(1.2) $\text{[math]}$

La distance parcourue pendant cette phase est :

(1.3) $\text{[math]}$

(1.4) $\text{[math]}$

On recherche maintenant la vitesse maximale v_alim que l'on peut atteindre sur la distance D avec l'accélération a, qui est atteinte au temps T_alim :

(1.5) $\text{[math]}$

On utilise (1.2) pour exprimer T_alim en fonction de v_alim

(1.6) $\text{[math]}$

On pose que la vitesse finale v_f est la vitesse la vitesse limite pour l'accélération v_alim , s'il n'y a pas de croisière, ou la vitesse de croisière v_c :

(1.7) $\text{[math]}$

Encore avec (1.2), on peut calculer le temps d'accélération T_a :

(1.8) $\text{[math]}$

Et pour la distance parcourue dans cette phase, on use de (1.4) et (1.7)

(1.9) $\text{[math]}$

Pour la croisière, il faut parcourir la distance (D - D_a) à la vitesse v_c :

(1.10) $\text{[math]}$

(1.11) $\text{[math]}$

Pour l'énergie cinétique :

(1.12) $\text{[math]}$

En mode relativiste

Aux grandes vitesses la mécanique classique cesse d'être valable et il faut utiliser la relativité restreinte pour avoir des résultats corrects. Les calculs qui suivent le cours "Short course in special relativity" (local mirror) de University of California, Berkeley par M. Strovink 2006. Les identités de la trigonométrie hyperbolique proviennent de cette page.

On utilise la formulation de changement de référentiel par transformation de Lorentz (voir le cours). On a besoin de ne considérer qu'une seule coordonnée, x, les autres étant invariantes. Dans le référentiel du mobile on considère un instant infinitésimal. Dans ce référentiel, le mobile reste centré sur l'origine. Dans le référentiel de la terre la durée écoulée est dt et le déplacement dx :

(2.1) $\text{[math]}$

Avec la rapidité :

(2.2) $\text{[math]}$

L'intérêt de la rapidité est qu'elle est additive contrairement à la vitesse.

On partage le voyage en 2 parties, une première phase sur la distance D_a en accélération constante, dite d'accélération, puis dans un deuxième temps la phase de croisière en accélération nulle sur la distance D_c :

(2.3) $\text{[math]}$

On s'intéresse d'abord à la phase d'accélération qui permettra d'atteindre ou non la vitesse de croisière. Il faut calculer la durée τ dans le référentiel propre nécessaire pour atteindre une certaine vitesse ou plus exactement une rapidité η (quantité additive) sous accélération constante a :

(2.4) $\text{[math]}$

(2.5) $\text{[math]}$

(2.6) $dx=c\ sinh(\eta)d\tau$

On peut maintenant calculer la distance parcourue D_a pendant l'accélération dans le référentiel de la terre en utilisant (2.1) pour la coordonnée spatiale dx :

(2.7) $dx=c\ sinh(\eta)d\tau$

(2.8) $\text{[math]}$

(2.9) $\text{[math]}$

En prenant D = D_a , dans l'équation (2.9) on évalue durée maximale de la phase d'accélération τ_alim , et la vitesse de croisière.

(2.10) $\text{[math]}$

(2.11) $\text{[math]}$

(2.12) $\text{[math]}$

Maintenant on calcule la vitesse maximale v_alim obtenu pour la distance D. On utilise (2.2) et (2.6) sur le membre de gauche de (2.12) :

(2.13) $\text{[math]}$

(2.14) $\text{[math]}$

En se souvenant que :

(2.15) $\text{[math]}$

(2.16) $\text{[math]}$

On pose comme vitesse finale :

(2.17) $\text{[math]}$

Et en utilisant (2.6) et (2.2) avec v_f , on peut calculer la durée τ_a de l'accélération dans le référentiel du mobile :

(2.18) $\text{[math]}$

Pour la phase de croisière, on a besoin de la durée, la distance à parcourir étant, évidemment D - D_a . On reprend (2.1) pour la coordonnée x, comme en (2.7), mais cette fois pour une accélération nulle et une vitesse v_f :

(2.19) $\text{[math]}$

(2.20) $\text{[math]}$

(2.21) $\text{[math]}$

(2.22) $\text{[math]}$

Pour être complet, on converti les durées du référentiel propre en durée dans le référentiel de la Terre. On utilise (2.1), cette fois pour le temps :

(2.23) $\text{[math]}$